我们通常把基本当作零维的对象，比如电子。一个基本的推广就是弦：一维的对象，没有厚度但是有长度，10-33 cm。和我们人类100cm这样的尺度比较，这是一个非常小的长度。因此弦看起来就像点状的粒子。但是弦的本质有一些重要的应用，这是我们即将看到的。
弦分为开弦和闭弦。在时空中移动扫出一个我们想象的面：世界面。
弦有很多的振动模式，这些模式可以由量子数来刻画，比如质量，自旋等等。其基本思想是，这些模式具有一套量子数，这些量子数对应于不同类型的基本粒子。这是最终的统一：所有我们所知的的基本粒子由一个对象描述：弦！（有一个简单的类比，大提琴的弦。不同的声音对应于大提琴的不同的振动，也就是每种粒子对应于弦的不同振动。）
作为一个粒子，我们考虑闭弦的振动模式：
这些模式是自旋为2的无质量的引力子（传递引力的媒介粒子）的刻画。这是弦论的极具有吸引力的一方面。这就很自然的，不可避免的在基本相互作用中包含了引力。
弦的相互作用有分裂和联合。例如：两个闭弦湮灭成一个闭弦，见下图：
注意到相互作用的世界面是一个光滑的面。这本质上解释了弦论的另外一个很好的特性。这样我们就不再为量子场论中的点状粒子产生的无穷大所苦恼。类似于上图，量子场论中的点粒子的费曼图是：
在上图中，相互作用点出现在一个拓扑奇点上（即三线的交点）。这导致在高能的情况下点粒子理论不再适用。
如果我们把两个基本的闭弦相互作用粘合在一起，我们得到一个闭弦相互作用的过程：两个闭弦粘合在一起，称为一个中间态闭弦，然后又分裂成两个闭弦：
这个过程我们称为：树形图相互作用。为了用微扰论计算量子力学幅度，我们需要加入更高阶的量子过程。对于阶数越高，贡献越小的情况，微扰论提供了一种很好的方法。那么我们只需要计算前面几阶就可以得到比较精确的结果。在弦论中，更高阶的图形是对应于世界面中洞的数目。
我们幸运的发现，在微扰论的每一阶中，有且仅有一个图。（在量子场论中，图形的数目是随阶数几何级数增长的。）而坏消息是，世界面有更多的洞的时候，计算需要很复杂的数学。微扰论对于研究弱耦合问题是非常有效的工具，我们当前对于粒子物理学和弦理论大多数理解都基于此。当然这还远远不够。对这些更深层次的问题的解答，我们需要有一个完备的非微软的理论描述。
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